1.4. Новые вычисления цены канала, независимые от какой-либо теории пространства-времени
Но цену одного канала DT мы можем вычислить независимо от какой-либо теории пространства-времени, используя два спектра по времени пролета, полученные в экспериментах с одним и тем же током анализирующего магнита, но с различными измерительными базами.В самом деле, для частиц j-того типа мы можем записать
B1 /uj - tdelay = (n1j - 1) DTj , (1.24)
B2 /uj - tdelay = (n2j - 1) DTj , (1.25)
где uj - средняя скорость частицы j-того типа; n1j - медиана спектра частиц j-того типа при измерительной базе B1; n2j - медиана спектра частиц j-того типа при измерительной базе B2; DTj - цена канала, вычисленная с помощью спектра частиц j -того типа.
Хорошо известно, что средняя скорость частиц любого типа (электронов, мюонов, p -мезонов), пролетающих сквозь сцинтилляторы 2 и 3 (см. рис. 1.1) зависит от величины тока питания анализирующего магнита и не зависят от длины измерительной базы. Поэтому, разрешив уравнения (1.24) и (1.25) относительно скорости uj и приравняв полученные выражения, находим уравнение
B1 / [(n1j - 1) DTj + tdelay] = B2 /[(n2j - 1) DTj + tdelay ], (1.26)
разрешив которое относительно DTj получим уравнение для вычисления временной цены одного канала анализатора, независимое от какой-либо теории пространства-времени
DTj = ( B2 - B1 ) tdelay / [B1 (n2j - 1) - B2 (n1j - 1) ] . (1.27)
С помощью уравнения (1.27) можно вычислить три значения цены одного канала:
а) DTe - цену канала, вычисленную с помощью сдвига электронного спектра (j = e);
б) DTm - цену канала, вычисленную с помощью сдвига мюонного спектра (j =m );
в) DTp - цену канала, вычисленную с помощью сдвига пи-мезонного спектра (j = p ).
С помощью трех полученных значений можно вычислить среднюю цену одного канала анализатора для каждого значения тока питания анализирующего магнита
DT = (DTe + DTµ + DTp) / 3 . (1.28)
Подставляя в уравнение (1.27) данные из табл. 1.1 и табл. 1.2, получим
DTe485A = 0,5·10-8 c / [6·(252-1)-6,5·(52-1)] =4,26·10-12 c ,
DTµ 485A = 0,5·10-8 c / [6·(340 - 1) - 6,5·(128 - 1)] =4,14·10-12 c ,
DTp 485A = 0,5·10-8 c / [6·(390 - 1) - 6,5·(178 - 1)] =4,22·10-12 c ,
DTe 550A = 0,37·10-8 c / [5,63·(132 - 1) - 6·(38 - 1)] =7,18·10-12c ,
DTµ 550A = 0,37·10-8 c / [5,63·(196 - 1) - 6·(97 - 1)] =7,09·10-12c ,
DTp 550A = 0,37·10-8 c / [5,63·(227 - 1) - 6·(123 - 1)] =6,85·10-12c .
Подставляя полученные данные в уравнение (1.28), имеем
DT 485A = 4,21·10-12 c, (1.29)
DT 550A = 7,04·10-12 c (1.30)
1.5. Вычисление скоростей частиц, не зависимое от какой-либо теории пространства-времени
Подставляя в уравнение (1.15) полученные значения цены одного канала анализатора из (1.29), (1.30) и данные из табл. 1.1 и табл. 1.2, имеем
ue485A/co = 0,5 / [(252 - 52) ·4,21· 10-12 ·3 ·108] =1,98 ,
uµ485A/co = 0,5 / [(340 - 128) · 4,21· 10-12 ·3 ·108] = 1,87 ,
up485A/co = 0,5 / [(390 - 178) · 4,21· 10-12 ·3 ·108] = 1,87,
ue550A/co = 0,37 / [(132 - 38) ·7,04· 10-12 ·3 ·108] =1,86 ,
uµ550A/co = 0,37 / [(196 - 97) ·7,04· 10-12 ·3 ·108] =1,77 ,
up550A/co = 0,37 / [(227 - 123) ·7,04· 10-12 ·3 ·108] =1,68 .
1.6. Обсуждение
Кроме того, мы вынуждены обратить внимание читателя на выражения (1.18) и (1.19). Из физических соображений ясно, что при большем токе анализирующего магнита в установке должны обнаруживаться частицы с большей скоростью. Но измеренная скорость частиц по выражению (1.19) (численно равная 0,9038) при токе анализирующего магнита в 550 А оказывается меньшей измеренной скорости частиц по выражению (1.18) (численно равной 0,9434) при токе анализирующего магнита в 485 А. Учитывая, что численное значение величины из выражения (1.18) (это значение равно 0,9434) отличается от численного значения величины из выражения (1.21) (которое равно 0,9390) меньше чем на 1%, а также то, что численное значение величины из выражения (1.19) (это значение равно 0,9038) отличается от численного значения величины из выражения (1.20) (которое равно 0,9099) также меньше, чем на 1%, можно предположить, что авторы эксперимента [[7]. Сцинтилляционные спектрометры по времени пролета / Бунятов С. А., Залиханов Б. Ж., Курбатов В. С., Халбаев А. // Приборы и техника эксперимента. - 1978. -№ 1 - с. 23 - 25.], [ [8]. Бунятов С. A., Залиханов Б. Ж., Курбатов В. С., Халбаев A. “Сцинтилляционные спектрометры по времени пролета”, Препринт ОИЯИ, Дубна, 1976, №. 13 — 10156, 15 с.] преднамеренно или непреднамеренно исказили результаты эксперимента, чтобы согласовать полученные ими результаты с СТО Эйнштейна. Скорость частиц, измеренную при токе анализирующего магнита в 550 А, они приписали эксперименту с током анализирующего магнита в 485 А, а скорость частиц, измеренную при токе анализирующего магнита в 485 А, они приписали эксперименту с током анализирующего магнита в 550 А.
Таким образом, проведенное выше рассмотрение ясно показывает, что сверхсветовые скорости движения обычных элементарных частиц (электронов высоких энергий, мюонов и т. п.) не обнаружены в эксперименте [7] и [8] только потому, что предполагалось, что электроны высоких энергий движутся согласно СТО со скоростью, не превышающей скорость света в вакууме.
Итак, независимый от какой-либо теории пространства-времени анализ времяпролетных экспериментов с частицами высоких энергий показывает, что обычные частицы высоких энергий (например, электроны высоких энергий) движутся со сверхсветовыми скоростями.
Переход:.....Назад.....Содержание.....Вперед