Переход:.....Назад.....Содержание.....Вперед

На рис. 1.4 и рис. 1.5 (см. рис. 5 и рис. 7 в [[8]. Бунятов С. A., Залиханов Б. Ж., Курбатов В. С., Халбаев A. “Сцинтилляционные спектрометры по времени пролета”, Препринт ОИЯИ, Дубна, 1976, №. 13 — 10156, 15 с.]) показаны время-пролетные спектры частиц при токе анализирующего магнита 550 A. Спектр на рис. 1.4 (см. рис. 5 в [8] и рис. 2 в [[7]. Сцинтилляционные спектрометры по времени пролета / Бунятов С. А., Залиханов Б. Ж., Курбатов В. С., Халбаев А. // Приборы и техника эксперимента. - 1978. -№ 1 - с. 23 - 25.]) соответствует измерительной базе   B₂ = 6 м. Спектр на рис. 1.5 соответствует измерительной базе  B₁ =  B₂ - (370 ± 0,5) мм.

На рис. 1.6 и рис. 1.7 (см. рис. 6 и рис. 8 в [8]) показаны время-пролетные спектры частиц при токе анализирующего магнита 485 A. Спектр на рис. 1.6 (см. также рис. 3 в [7]) соответствует измерительной базе  B₁ = 6 м, а спектр на рис. 1.7 соответствует измерительной базе B₂ =  B₁+ (500± 0,5) мм.

Рис. 1.4. Спектр по времени пролета при токе анализирующего магнита 550 А и измерительной базе 6 м.

Рис. 1.5. Спектр по времени прорлета при токе анализирующего магнита 550 А и измерительной базе 5,63 м.

Рис. 1.6. Спектр по времени пролета при токе анализирующего магнита 485 А и измерительной базе 6 м.

Рис. 1.7. Спектр по времени пролета при токе анализирующего магнита 485 А и измерительной базе 6,5 м.

В табл. 1.1 и 1.2 показаны исходные данные и результаты эксперимента при различных значениях тока питания анализирующего магнита.

Таблица 1.1. (При токе питания анализирующего магнита 485 A)

Таблица 1.2. (При токе питания анализирующего магнита 550 A)

1.3. Вычисление скоростей частиц по СТО Эйнштейна

В [7] и [8] вычисления временной цены канала определялось в предположении (вполне согласующемся с СТО Эйнштейна), что частицы с наибольшей скоростью - электроны высоких энергий - двигались со скоростью, приблизительно равной скорости света в вакууме. С целью получения формулы для расчета цены канала анализатора согласно этому предположению вполне достаточно в уравнение (1.15) подставить скорость света c_o вместо скорости u и после этого разрешить это уравнение относительно цены канала DT. В результате получим формулу

DT = ( B₂ -  B₁ ) / [c_o·(n_2e - n_1e )] ,  (1.16)

где n_2e - медиана электронного спектра при измерительной базе, равной  B₂;   n_1e - медиана электронного спектра при измерительной базе, равной  B₁.

Подставляя в уравнение (1.16) данные из табл. 1.1 и табл. 1.2 для электронов, мы получим значения цены канала, согласующиеся с предположением, что самые быстрые из частиц движутся со скоростью, близкой к скорости света в вакууме, для двух различных токов питания анализирующего магнита:

а) для тока питания анализирующего магнита, равного 485 А

DT_485A^СТО = 0,5 / [3·10⁸ ·(252 - 52)] = 8,33·10^-12 секунд;

б) для тока питания анализирующего магнита, равного 550 А

DT_550A^СТО = 0,37 / [3·10⁸ ·(132 - 38)] = 13,12·10^-12 секунд.

Подставляя уравнение (1.16) в уравнение (1.15), получим уравнение для вычисления скорости частиц j-того типа согласно СТО Эйнштейна

b_j = u_j / c_o =( n_2e - n_1e ) / ( n_2j - n_1j ).  (1.17)

Подставляя в уравнение (1.17) данные из табл. 1.1 и табл. 1.2 для p -мезонов ( j = p ), мы получим скорости p -мезонов различной энергии в соответствии с СТО Эйнштейна

b_p^485А = (252 - 52) / (390 - 178) = 0,9434,   (1.18)

b_p^550А = (132 - 38) / (227 - 123) = 0,9038. (1.19)

В [7] и [8] для этих величин получены значения

b_p^485А = 0,9099,   (1.20)

b_p^550А = 0,9390. (1.21)

Подставляя в уравнение (1.17) данные из табл. 1.1 и табл. 1.2 для мюонов ( j = m ), мы получим скорости мюонов различных энергий в соответствии с СТО Эйнштейна

b_µ ^485A = (252 - 52) / (340 - 128) =0,9434, (1.22)

b_µ ^550A = (132 - 38) / (196 - 97) =0,9495. (1.23)

Переход:.....Назад.....Содержание.....Вперед