man" SIZE="2">С1 - С2 = [С/n1+ V(1 - 1/n1)] - [C/n2 - V(1 - 1/n2) =
= 2V{1 - 1/(nо2 - [(V/C)(nо - 1)] 2)},
(27)
которую при
V< < C можно представить в видеC12 = C1 - C2 » 2V(1 - 1/n о 2). |
Найдем разность скоростей для покоящейся и движущейся среды:
C о1 = Со - С1 = С/nо - C/n1 - V(1 - 1/n1) = - V[1 - 1/(nо n1)] == - V{1 - 1/[no2 - (V/C)(n о 2 - nо)]},при V < < CСо1 = Со - С1 » V(1 - 1/nо2). |
(28) |
Далее,
Со2 = Cо - C2 = C/nо - C/n2 +V/(1 - C/n2) = V[1 - 1/(nо n2)]== V{1 - 1/[n о2 - (V/C)(nо2 - nо)]},и при V < < CСо2 = Со - С2 » V(1 - 1/nо2). |
(29) |
Итак, получен коэффициент увлечения Френеля для опыта Физо с использованием принципа Араго (или принципа квантования скорости взаимодействия). Кроме того, показан физический смысл контракционной гипотезы Фитцджеральда-Лорентца.
Получим разность результатов формул (28) и (29)
C о2 - Cо1 = V[1 - 1/(nо n2)] - V[1 - 1/(nо n1)] == 2(V2/C){(n о - 1)/[nо3 - (V/C)(nо - 1)2]}.При V < < CC о2 - Cо1 » 2 (V/C)[(nо - 1)/nо3]. |
(30) |
Это означает, что в опыте Физо должна наблюдаться асимметрия интерференционных полос при движении среды по направлению от источника и к источнику.
Опыт Физо рассматривался при представлении прозрачной среды в виде линейной одномерной цепочки из
N элементарных ячеек, в которой на каждую ячейку приходится один атом, т. е. решетка Бравэ [43]. Тепловое движение связанных частиц в цепочке состоит в колебаниях атомов относительно узлов кристаллической решетки. Считается, что смещение центров взаимодействия от положения равновесия весьма невелико по сравнению с расстоянием между атомами. Полное время движения фотона вдоль линейной цепочки определяется следующим образом:T = T о + Tвз = Tо(1 + Tвз/Tо) == (d/C)(N - 1) + t вз = (N - 1)tо + Ntвз == t о(N - 1)[1 + (tвз/tо)][N/(N - 1)],при N большом,N » (N - 1) и Т » (Tо nо ). |
т. е., упрощения при выводе формул для коэффициентов преломления не влияют принципиально на окончательный результат /см. формулу (16)/.
Погрешность в определении коэффициентов преломления связана также и с неопределенностью в определении расстояния между центрами взаимодействия из-за теплового движения (колебания) последних.
Все рассуждения и вычисления велись для фотона, имеющего скорость С относительно источника света S, однако их можно повторить с таким же успехом и подобными результатами для любого фотона, скорость которого лежит в интервале скоростей (С
± U ± u) относительно источника света S, где U и u скорости макроисточника S и микроисточников, составляющих источник S, соответственно.Итак, электромагнитное взаимодействие происходит только тогда, когда геометрическая сумма скоростей объектов (источник фотонов, прозрачная среда, фотон, центр взаимодействия в рассматриваемой точке прозрачной среды), участвующих во взаимодействии, равна электродинамической константе
C, т. е.S v i = e U ис + Vcр + C + Vцв e = C, |
(4.1) |
где
Uис, Vср, C, Vцв - скорости движения источника света, прозрачной среды, фотона и центра взаимодействия в среде относительно точки нахождения ЦВ в среде, соответственно. Формулы (4.0) и (4.1) и есть выражения для общего принципа квантования скорости взаимодействия.Главная Список все работ Содержание word_zip