В связи с тем что поверхность винтового вихревого кольца отделена от окружающей среды пограничным слоем, а само кольцо уплотнено, при ударном импульсном возбуждении по кольцу должны распространяться волны: поверхностные и глубинные звуковые.

      Учитывая различие в плотности тела кольца по его глубине и тот факт, что скорость распространения продольных волн в теле всегда существенно выше скорости распространения поверхностных поперечных волн, следует полагать, что возникшие волны могут иметь множество составляющих, перемещающихся в теле кольца независимо и асинхронно относительно друг друга.

      В ядре, в котором отдельные нуклоны связаны друг с другом через общие пограничные слои, энергия поперечных волн, проходящих по поверхности одного нуклона, будет передаваться другим нуклонам и возбуждать на их поверхности поперечные волны. Время от времени в различных точках ядра гребни и впадины отдельных составляющих могут суммироваться. В тех случаях, когда впадины или гребни волн суммируются в пределах пограничного слоя, разделяющего нуклоны, могут возникать силы отталкивания, приводящие к делению ядер. Если по поверхности двух нуклонов, обращенных друг к другу, проходят гребни волн, то толщина пограничного слоя на этот момент будет уменьшена, а поскольку равновесие сил притяжения и отталкивания нуклонов существует только при определенной толщине пограничного слоя, то в этом случае возникнут силы отталкивания. Если импульс этой силы окажется достаточным для того, чтобы раздвинуть нуклоны на величину, существенно превышающую толщину пограничного слоя, то после прохождения гребня волн нуклоны окажутся разъединенными, а силы электрического отталкивания (силы взаимодействия за счет кольцевого вращения) заставят нуклоны еще более отдалиться друг от друга.

      Если по поверхности двух нуклонов, наоборот, одновременно пройдут впадины волн, то нуклоны притянутся, но затем после прохождения впадин окажется, что толщина пограничного слоя уменьшена по сравнению с толщиной пограничного слоя в устойчивом состоянии, и нуклоны тоже получат импульс отталкивания.

      Таким образом, синфазное прохождение волн по поверхностям нуклонов, обращенных друг к другу, может привести к распаду системы вихрей — ядерному распаду.

      Имея в виду, что энергия связи двух поверхностей протон-нейтронного взаимодействия равна примерно 6 МэВ, а энергия связи а-частиц составляет 28,3 МэВ, следует ожидать, что в результате появления в ядре поверхностных волн отделяться будут не отдельные нуклоны, входящие в состав а-частиц, а целиком а-частицы. Возможно также деление ядер на более крупные части, но это деление не будет проходить по телу а-частицы. а-Частицы целиком сохранятся в отделяемых частях. Конечно, если нуклон не входит в состав а-частиц, то отделение его от ядра возможно.

      Прохождение волн по ядру может привести и к появлению впадин в отдельных нуклонах, что нарушит целостность тела нуклона и приведет к образованию незамкнутого винтового вихря. Такой вихрь не может устойчиво существовать в составе ядра или сам по себе, если не произойдет вновь его замыкание самого на себя. Если такого замыкания не произошло, незамкнутый вихрь будет стремиться вырваться из ядра и далее начнет делиться до тех пор, пока не образуются другие формы устойчивых винтовых колец, например, типа электронов, о которых речь пойдет ниже, или винтовых вихревых дорожек типа вихрей Кармана — фотонов. При этом часть эфира перейдет из вихрей в свободный эфир, что воспринимается как дефект масс.

      Таким образом, в соответствии с рассматриваемой моделью нестабильные элементарные частицы вещества представляют собой переходные формы, осколки устойчивых форм вихрей — нуклонов. Поскольку таких переходных форм может быть любое множество, то может быть любым и число так называемых элементарных частиц вещества.

      Изложенные представления о распаде сложных вихревых систем, каковыми являются ядра атомов, соответствуют модели слабого ядерного взаимодействия.

      Современные представления о силах слабого ядерного взаимодействия привели к представлению о стабильности распада радиоактивных

      ядер. Для большинства неустойчивых изотопов определено время полураспада элементов, т. е. время, в течение которого от исходной массы изотопа должна остаться половина массы, вторая же половина превращается в соответствующие изотопы других элементов.

      Однако, по мнению некоторых исследователей, время полураспада радиоактивных элементов на самом деле меняется в широких пределах, что ставит под сомнение справедливость некоторых утверждений современной теории слабых ядерных взаимодействий. Так, Лебон в работе [23] отмечает, что если Беккерель определил продолжительность существования 1 г радия в 1 млрд. лет, то Кюри — в 1 млн. лет. Резерфорд ограничил существование этого грамма материи одним тысячелетием, а Крукс — несколькими столетиями. Хайдвайлер непосредственным взвешиванием определил, что 5 г радия теряют в течение 24 ч около 0,02 мг. При равномерной потере эти 5 г потеряли бы 1 г своей массы в течение 137 лет. Опыты же самого Лебона показали, что радиоактивность одного и того же тела значительно растет, когда тело простирается по большой поверхности. Это достигается высушиванием бумаги, через которую процеживается раствор испытуемого тела. Эти опыты привели Лебона к заключению, что 5 г радия теряют 1 г своей массы в течение 20 лет.

      Даже с учетом данных, приведенных в [24] и свидетельствующих о том, что самым долгоживущим является а-радиоактивный ²²⁶Ra с периодом полураспада 1600 лет, а также принимая во внимание существование так называемых радиоактивных рядов, несложно показать, что если бы тела, обладающие быстрой беспричинной радиоактивностью, существовали в отдаленные геологические эпохи, они давно бы уже прекратили свое существование...

      Данное обстоятельство можно истолковать и как подтверждение высказывания Лебона о том, что радиоактивность появляется только после того, как тела вступают в определенные химические соединения, и, следовательно, состояние электронной оболочки может оказывать воздействие на устойчивость некоторых ядер.

      В связи с изложенным может быть высказано следующее предположение о начале радиоактивности неустойчивых ядер. Материя ядер, обладая высокой упругостью и относительно малыми потерями на трение, тем самым имеет высокую добротность. Так как вихри обладают способностью воспринимать энергию из внешней среды и, таким образом, источник повышения энергии вихрей всегда присутствует, сложная ядерная система оказывается чувствительной даже к относительно незначительным внешним возбуждениям. В результате появляется механизм раскачки системы, что и приводит к появлению волн. Электронная оболочка (присоединенные вихри эфира) служит демпфером, однако для диссоциированного вещества этот демпфер ослабевает, процесс ускоряется. Таким образом, можно ожидать, что на уровне ядер и окружающих их оболочек имеет место процесс автоматического регулирования, склонный к самовозбуждению, что всегда имеет место в неустойчивых системах. Поэтому в дальнейшем имеет смысл исследовать процессы слабых ядерных взаимодействий с позиций теории автоматического регулирования.