=B2 L湸 %40% - :F5=B3M'40% - :F5=B3 L %40% - :F5=B4M+40% - :F5=B4 L %40% - :F5=B5M/40% - :F5=B5 L %40% - :F5=B6M340% - :F5=B6  Lմ %60% - :F5=B1M 60% - :F5=B1 23 %60% - :F5=B2M$60% - :F5=B2 23ٗ %60% - :F5=B3M(60% - :F5=B3 23֚ %60% - :F5=B4M,60% - :F5=B4 23 % 60% - :F5=B5M060% - :F5=B5 23 %!60% - :F5=B6M460% - :F5=B6  23 %":F5=B1A:F5=B1 O %#:F5=B2A!:F5=B2 PM %$:F5=B3A%:F5=B3 Y %%:F5=B4A):F5=B4 d %&:F5=B5A-:F5=B5 K %':F5=B6A1:F5=B6  F %(2>4 u2>4  ̙ ??v% )K2>4uK2>4  ???%????????? ???* KG8A;5=85 KG8A;5=85  }% +&5=56=K9,. 5=56=K9 [0]- 03>;>2>: 1K 03>;>2>: 1 I}%O. 03>;>2>: 2K 03>;>2>: 2 I}%?/ 03>;>2>: 3K 03>;>2>: 3 I}%230 03>;>2>: 4= 03>;>2>: 4 I}%1B>3KB>3 %OO)2>=B@>;L=0O OG59:0>=B@>;L=0O OG59:0  %????????? ???30720=8570720=85 I}%4 59B@0;L=K9I 59B@0;L=K9  e%51KG=K9 %5 1KG=K9 29 1KG=K9 2 %6 1KG=K9 3( 1KG=K9 37 1KG=K9 3 2, 1KG=K9 3 2!81KG=K9_=>O1@L%91KG=K9_=>O1@L 2#:1KG=K9_>:BO1@L;;>E>9?;>E>9  %< >OA=5=8595 >OA=5=85 %= @8<5G0=85n @8<5G0=85  >* @>F5=B=K9%?!2O70==0O OG59:0U!2O70==0O OG59:0 }%-@"5:AB ?@54C?@5645=8OO "5:AB ?@54C?@5645=8O %A* $8=0=A>2K9B2$8=0=A>2K9 [0]C%>@>H89A%>@>H89  a%XTableStyleMedium9PivotStyleLight1683ffff̙̙3f3fff3f3f33333f33333\`>:BO1@Lͪ=>O1@L45:20103O=20@L  D52@2;L201136, <0@B20113+T 0?@5;L20113Dx<0920113 8N=L20113ܿ 8N;L20113} 023CAB20113  A5=B201130 >::B20113U=>O20113 { 45:01@L20113'O=2 12 D52@20123 <0@B201230?@201236<0920123\] 8N=L20123l 8N;L20123P02320123 A5=B20123>:B20123: =>O120123\* 45:0120123J O=20@L20133 e D52@0;L20133h <0@B 20133` 0?@5;L20133<0920133 8N=L20133 8N;L20133 023CAB20133"L>A5=BO1@L20133a >:B 2013311 13312 133w01 14 302 14 3 C03 14 3y04 14 3 05 14 3W} 06 14 3A 07 14 3m! 08 14 3s 09 14 3 10 14 3o$ 11 14 3 12 14 3 01 15 3@ 02 15 3ٛ 8AB26%@6520;LA:>3> 19.xlsx8N=L8N;L023CABA5=BO1@L>:BO1@L=>O1@L45:20103 O=20@L2011D52@0;L 20113<0@B 0?@5;L20113<0920113 8N=L20113 8N;L20113 023CAB20113 A5=B20113>:B20113=>O20113 45:0120113O=2 12 D52@20123 <0@B201230?@20123<0920123 8N=L20123 8N;L20123YYYYYYYYYY Y Y Y YYYYYYYZ"/O=20@L 20123YYYYYY+ZDocuments and Settingseconomic 01>G89 AB>;8F52K5 AG5B0 4><>2 7020133852A:0O 47.xlsD52@0;L<0@B0?@5;L<098N=L8N;L023CABA5=BO1@L>:BO1@L=>O1@L45:20103O=20@L D52@0;L20113 <0@B20113 0?@5;L20113<0920113 8N=L 20113 8N;L20113 023CAB20113 A5=B20113>:B20113=>O20113 45:0120113O=2 12 D52@20123 <0@B 20123=0?@20123<092012 8N=L20123 8N;L2012302320123 A5=B20123>:B20123 =>O120123 45:0120123 O=20@L20133 D52@0;L20133 <0@B20133 0?@5;L20133<0920133 8N=L20133 8N;L201338N;L20133 (3)Y(Y)ZL((AY*&UDocuments and Settingseconomic 01>G89 AB>;8F52K5 AG5B0 4><>2 7020133@6 20.xls>:BO1@L=>O1@L45:20103O=20@L D52@2;L20113 <0@B20113 0?@5;L20113<0920113 8N=L20113 8N;L20113 023CAB20113 A5=B20113 >::B20113=>O20113 45:01@L20113O=2 12 D52@20123 <0@B201230?@20123<0920123 8N=L20123 8N;L2012302320123 A5=B20123>:B20123 =>O120123 45:0120123 O=20@L20133 D52@0;L20133 <0@B 20133 0?@5;L20133<0920133 8N=L20133 8N;L201338N;L20133 (3)8N;L20133 (4)08 13310 133YYYYYYYYYY Y Y Y YYYYYYYYYYYYYYYYYYYY Y!ZIPmY"Y#Z TGY$Y%*9TDocuments and Settingseconomic 01>G89 AB>;-7 -  2013?;0B0 =568;KE 2014.xlsx;0= -  -  (2)05"  4;O #'0AB568;K54;O A2 1KG= (2)8AB1EEE>1KG= '! " AB0@?@5;L45=L38!! 04"  04<09 45=L38 05!! 05"  058N=L 45=L38 06!! 06 "  068N;L 45=L38 07!! 07"  07023CAB 45=L38 08!! 08"  08A5=B!! 09"  09 45=L38 09>:B!! 10"  10 45=L38 10=>O1!! 11"  11 45=L38 1145:!! 12"  12O=2.!! 01"  01D52@.8AB3 8AB3 (2)#8AB68AB201.10.13 !! 08 (2)AB02:08AB43@C??KYYYYYYYYYY Y Y Y YYYYYYYYYZ,3333S]@YYYYZ,YYYYZ-(\R]@YYY Y!Z-@Y"Y#Y$Y%Z-2333S]@Y&Y'Y(Y)Z-ffff@Y*Y+Y,Z-p= @Y-Y.Y/Z-Y0Y1Y2Y3Y4Y5Y6Y7Y8))!!##%%$$&&''(())**++,,--..//00!!11%%22))33,,44//  (; "X   4;"^   ); "X   5;"^   *; "X   +; "X   ,;"X   -;"X   .;"X   /;"X   0;"^   1;"^   &;"X   2;"^   ';"X   3;"^   %;"Z   ;jgH`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font>vx = dx/dt = vt–1 = Ґ . Из рассмотренного для нас важными являются два момента. Во-первых, очевидно, что оба наблюдателя могут быть совмещены, но реализуют свои возможности в разных пространственно-временных областях. Другими словами, выбор системы отсчета определяет единственным и инвариантным образом выбор интервала (*) или (**). Во-вторых, после соответствующей реинтерпретации состояния vt = 0 через vx = Ґ появляется возможность описания мира тахионов посредством построения его формализма вещественным наблюдателем.

 

ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КООРДИНАТ В ТЕОРИИ ТАХИОНОВ

Формулы преобразования в кинематике тахионов будем искать исходя из требования, чтобы они оставляли неизменными все длины в 4-мерном пространстве x, y, z, ct. В частности, должен оставаться инвариантным интервал

dS2 = dx2 + dy2 + dz2c2dt2 і 0.

(3)

Как и в СТО, математически искомое преобразование будет выражаться как вращение 4-мерной системы координат. Рассмотрение поворота в пространственно-временной плоскости tx оставляет неизменным квадрат расстояния x2c2t2, а координаты y и z оставляем фиксированными. Работая в псевдоевклидовом пространстве, мы заменяем тригонометрические функции гиперболическими. В общем виде старые и новые координаты связаны соотношениями

x = x' chY + ct' shY

ct = x' shY + ct' chY ,

(4)

где Y – параметр поворота, непосредственно связанный с относительной скоростью. Нетрудно проверить, что эти преобразования оставляют неизменным квадрат расстояния в тахионном мире:

x2c2t2 = x'2c2t'2.

Ближайшей нашей целью является поиск формул преобразований из тахионной инерциальной системы отсчета k в систему отсчета k' тахиона, который находится в состоянии движения относительно k со скоростью V, помня, что с ним нельзя связать систему координат, в которой он покоился бы в пространстве, т.е. x' 0.

Рассмотрим движение в системе отсчета k тахиона, который в своей системе отсчета k' покоится во времени t' = 0. Тогда из (4) с учетом t' = 0 имеем

x = x' chY

ct = x' shY

(5)

или, разделив одно равенство на другое, получим

x/ct = chY /shY = cthY .

Но в нашем понимании x/t есть относительная “скорость” систем отсчета k и k'. Таким образом,

cthY = V/c;

(6)

shY = (V2/c2 – 1)–1/2;

chY = (V/c)(V2/c2 – 1)–1/2.

(7)

Это и есть искомые компоненты преобразования. Подставив (7) в (4), находим

x = (x' + (c2/V) t')(1 – c2/V2)–1/2,

y = y', z = z',

(8)

t = (t' + x'/V)(1 – c2/V2)–1/2.

Анализируя подкоренное выражение, нетрудно убедиться, что полученные преобразования (8) справедливы только для объектов, движущихся со скоростью, большей скорости света. Это ограничение связано с выбором интервала (*). Скорость света для тахионов представляет собой нижнюю границу скорости. Преобразования (8) в соответствии с известными из СТО преобразованиями Лоренца можно назвать тахилоренцевскими преобразованиями. При V < c в формулах (8) координаты x и t делаются мнимыми. Это говорит о том, что область применимости полученных преобразований ограничена тахионным миром скоростей c < V Ј Ґ . В совокупности с преобразованиями Лоренца, описывающими досветовой мир, мы получили возможность описания всего пространственно-временного многообразия и полное описание поля возможных скоростей.

 

ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ СЛУЧАЯ БОЛЬШИХ СКОРОСТЕЙ (V >> c)

Для скоростей много больше скорости света (Vc) вместо общих преобразований (8) получаем новые преобразования

x = x' , y = y', z = z', t = t' + x'/V

(9)

Математически они соответствуют устремлению в (8) значения скорости света к нулю. В этом случае преобразование (9) можно назвать, по аналогии с галилеевскими преобразованиями в вещественном мире, тахигалилеевскими преобразованиями. Наиболее точно они описывают движение тахионов в области скоростей, близких к бесконечности. Основной вывод, который можно сделать из анализа преобразований (9), заключается в том, что при больших скоростях V >> c пространственные характеристики движения носят абсолютный характер, т.е. пространственный промежуток между двумя событиями имеет всегда одну и ту же величину независимо от того, в какой инерциальной системе отсчета он измеряется. Тем самым мы считаем возможным рассматривать тахионы как объекты, движущиеся во времени. В частности, из (9) следует, что тахионный наблюдатель обладает способностью проникновения в прошлое и будущее на величину не более D t = ± (x/c), где x – расстояние от наблюдателя до места события, не выходя за пределы своего светового конуса и не вступая при этом в противоречие с СТО.

Для трансцендентных тахионов V = Ґ , характеризующих тахионную систему отсчета, имеем

x = x' , y = y', z = z', t = t'

(10)

 

ОТНОСИТЕЛЬНОСТЬ ОДНОВРЕМЕННОСТИ И ПРИЧИННОСТЬ *)

Для тахионного наблюдателя отсутствие сопутствующей пространственной системы отсчета не запрещает однозначно фиксировать происходящие в различных точках пространства-времени события и приписывать им соответствующие координаты. Два события с координатами (x1, y1, z1) и (x2, y2, z2), рассматриваемые в покоящейся системе отсчета, будем называть одновременными, если они происходят по часам этой системы в один и тот же момент времени t0.

В движущейся системе отсчета этим событиям соответствуют координаты (xў 1, yў 1, zў 1) и (xў 2, yў 2, zў 2) в момент времени tў 1 и tў 2. Пусть события происходят на оси x. Согласно преобразованиям (8), находим интервал времени, которым разделены эти события в движущейся системе отсчета

tў 1tў 2 =[(x1x2)/V] (c2/V2 – 1)–1/2

(11)

Нетрудно видеть, что оба события, одновременные в одной системе отсчета, не являются одновременными в другой. В теории, претендующей на правильность описания явлений, свойство относительности одновременности не должно нарушать причинно-следственную связь событий.

Рассмотрим событие в точке (x1, t1), являющееся причиной для другого события в точке (x2, t2), причем t2 > t1, и, для определенности, x2 > x1. Тогда величина

U = (x2x1)/(t2t1)

(12)

характеризует скорость передачи информации в цепочке причина-следствие. В движущейся системе отсчета эти события произошли в точках (xў 1, tў 1) и (xў 2, tў 2) соответственно. Из (8) с учетом (12) для общего случая интервал времени имеет вид

tў 2tў 1 = [(t2t1) – (x2x1)/V] (c2/V2 – 1)–1/2 = (t2t1) (c2/V2 – 1)–1/2 (1 – U/V)

(13)

Для того, чтобы не нарушались причинно-следственные отношения, из (13) следует необходимое условие — (1 – U/V) > 0, или U < V.

Нам уже известно, что максимальное значение скорости V в тахионной теории соответствует трансцендентному состоянию с V = Ґ . Кроме того, любое значение скорости в теории ограничено нижним пределом, равным скорости света. Резюмируя, можно сказать, что в пространственно-временной области движения тахионов причинно-следственные отношения ограничены значениями скоростей в пределах c Ј V Ј Ґ . При этих условиях причинно-следственная связь между тахионными событиями носит абсолютный характер и отсутствуют какие-либо нарушения принципа причинности.

 

ПРЕОБРАЗОВАНИЕ СКОРОСТЕЙ ДЛЯ ТАХИОНОВ

Мы получили преобразования (8), позволяющие переводить координаты события из одной тахионной инерциальной системы отсчета в любую другую инерциальную в сверхсветовом пространстве-времени. Найдем формулы, связывающие скорость тахиона в одной системе отсчета со скоростью этого же тахиона в другой системе.

Пусть взаимное движение систем отсчета k и k' происходит вдоль оси x и характеризуется постоянной скоростью V. Пусть, далее, vx = dx/dt и vx' = dx'/dt' – компоненты скорости тахиона соответственно в k и k'. Согласно (8) имеем:

dx = [dx' + (c2/V)dt'](1 – c2/V2)–1/2

dy = dy, dz = dz,

(14)

dt = (dt' + dx'/V)(1 – c2/V2)–1/2.

Если мы определяем скорость как производную координаты по времени и поделим пространственные компоненты на временную, то получим формулы преобразования скоростей в тахионном мире:

vx = (c2 + vx'V)/(vx' + V)

vy = vy'(V2c2)1/2/(vx' + V)

(15)

vz = vz'(V2c2)1/2/(vx' + V).

Если рассматривать движение частицы вдоль оси x (vx' = v', vx = v, vy' = vz' = Ґ ), тогда

v = (c2 + v'V)/(v' + V)

(16)

Из (16) видно, что при подстановке любых возможных в мире тахионов скоростей суммарная скорость ни при каких условиях не может быть меньше скорости света. В частности, если тахион связан с началом системы отсчета k', т.е. покоится во времени (dt' = 0), или, что равнозначно, v' = Ґ , а система отсчета k' находится в движении относительно k со скоростью V, то наблюдатель в k будет видеть движение тахиона со скоростью:

v = (c2 + v'V)/(v' + V) ~ (1/v' + 1/V)–1 = V.

Итак, в одной инерциальной системе тахион обладает скоростью v' = Ґ , а в другой, движущейся с относительной скоростью V, его скорость равна V. Таким образом, значение скорости равное бесконечности в тахионном мире является относительным. Инвариант для всего поля скоростей один – скорость света.

Запишем отдельно наиболее значительные изменения в логике сложения (вычитания) скоростей в сверхсветовом мире:

1. V + Ґ = V; 3. ҐV = – V;

2. V + (–V) = Ґ ; 4. Ґ + Ґ = Ґ .

При больших скоростях (V >> c) тахионный наблюдатель имеет принципиально новые для нас результаты. При этом преобразования скоростей (15) переходят в формулы механики тахионного мира, имеющие существенные отличия от сложения скоростей в классической механике вещественного (досветового) мира (v = v' + V).

Из (15) при c ® 0 находим

vx = vx'V/(vx' + V)

vy = vy'V/(vx' + V)

(17)

vz = vz'V/(vx' + V).

В частном случае при рассмотрении движения частицы параллельно оси x (vx = v, vx' = v', vy' = vz' = Ґ ) имеем

1/v = 1/v' + 1/V.

(18)

При сложении двух одинаково направленных скоростей из (18) следует, что суммарная скорость всегда будет меньше (или равна) минимального из слагаемых значения. Иначе говоря, сложение скоростей в тахионном мире уменьшает общую скорость, но никогда не становится меньше скорости света. Видно, что изучение процессов и явлений в тахионном мире в дальнейшем потребует выработки нового логического формализма и более внимательного анализа получаемых результатов. В рассматриваемых ранее другими авторами теориях появление парадоксов в сверхсветовых явлениях, с нашей точки зрения, связано именно с неадекватным перенесением образа мышления от субсветовой на сверхсветовую картину мира. Как бы ни отличались выводы СТО и теории тахионов друг от друга в их концептуальных системах существуют общие элементы и связи, переносимые из одной теории в другую. Этого достаточно, чтобы рассматривать теорию тахионов не столько как принципиально новую теорию движения в пространстве-времени, сколько как концептуально дополняющую СТО до полного описания всего пространственно-временного многообразия. Во-первых, в обеих теориях при приближении скорости к скорости света все неинвариантные физические величины стремятся либо к нулю, либо к бесконечности. Во-вторых, из совместного анализа кинематики СТО и кинематики тахионов можно сделать заключение, что пространственно-временная область двух миров – вещественного и тахионного – для конкретного совмещенного наблюдателя разделена световым конусом. Они не пересекаются ни в прошлом, ни в будущем, за исключением “точки”, характеризующей состояние “настоящее”. Тахионный наблюдатель не может непосредственно влиять на прошлое своего вещественного двойника. Справедлива и обратная ситуация. Для вещественного наблюдателя, не входя в противоречие с кинематикой СТО, существует, по-видимому, единственная возможность взаимодействовать с тахионным двойником, находящимся в трансцендентном состоянии (V = Ґ ). Оба мира являются дополнительными друг к другу. Эквивалентом покоящейся в пространстве системы отсчета (v = 0 ) в СТО является тахионная система отсчета, покоящаяся во времени (V = Ґ ).

 

ПРИМЕЧАНИЯ

1. Реками Э. Теория относительности и ее обобщение // Астрофизика, кванты и теория относительности. М., Мир, 1982, С. 53; Философские проблемы гипотезы сверхсветовых скоростей. М., 1986.

2. Корухов В.В. О природе фундаментальных констант // Методологические основы разработки и реализации комплексной программы развития региона. Новосибирск, 1988. С. 59.

*) Проблема причинности в данной работе решена неправильно. Правильное решение проблемы причинности можно найти в работе Корухов В.В., Наберухин Ю.И. “Сверхсветовые явления и пространственно-временные отношения в тахионных мирах” // Философия науки. № 1(1). 1995. С.58 – 64.

Институт философии и права СО РАН

Новосибирск



Сайт создан в системе uCoz