Главная страница Список все работ и книг

УДК 575.17

И.В.Прангишвили, П.П.Гаряев(gariaev@aha.ru), Г.Г.Тертышный, В.В.Максименко, А.В.Мологин, Е.А.Леонова, Э.Р.Мулдашев.

СПЕКТРОСКОПИЯ РАДИОВОЛНОВЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ ФОТОНОВ: ВЫХОД НА КВАНТОВО-НЕЛОКАЛЬНЫЕ БИОИНФОРМАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ

 

Общие принципы работы лазерной установки, демонстрирующей явление перехода оптических фотонов в радиоволны

Ранее нами разработана лазерная установка, с помощью которой мы обнаружили явление перехода красных когерентных фотонов в радиоволны широкого спектра. Мы предложили предварительное объяснение этого явления [21]. Предлагаемое авторами настоящее исследование существенно дополняет ранее высказанные ими положения и является определенным этапом в теоретико-экспериментальном обосновании нового вида спектроскопии веществ { Приоритет на патент от 06.01.1999г. №99/01/Л (Федеральный институт промышленной собственности. Группа получающего ведомства РСТ. Старфилд, ЛТД).} с условным названием – поляризационная лазерно-радиоволновая спектроскопия (ПЛР-спектроскопия). Такая спектроскопия предназначена для исследования неизвестных ранее, вращательно-колебательных квантово-молекулярных характеристик твердых, жидких, газообразных веществ, а также плазменных состояний. Предлагаемый вариант ПЛР-спектроскопии использует узкий оптический диапазон - красный свет, но в дальнейшем планируется использование более коротковолновые диапазоны видимой области.

Для целей ПЛР-спектроскопии был изготовилен специальный He-Ne лазер () с генерацией двух ортогонально связанных по интенсивности, оптических мод, которые могут между собой взаимодействовать таким образом, что сумма их интенсивностей остается неизменной. При взаимодействии хотя бы одной моды с веществом, отраженное или рассеянное излучение от которого возвращается в оптический резонатор, происходит перераспределение интенсивности этих оптических мод по закону изменения поляризации, соответствующей новому состоянию после взаимодействия луча с динамическими микрополяризаторами, находящимися в сечении освещаемой площадки исследуемого вещества. Одна из мод лазера, при определенном режиме генерации, способна в процессе взаимодействия с веществом быть причиной излучения нашей установкой модулированных радиоволн широкого спектра, коррелированных с модуляциями в оптических модах излучения лазера. Эти модуляции зависят от вращательных колебаний микроструктурных компонентов (например, доменов кристаллов) исследуемых веществ и их оптической активности. Частотный интервал индуцированных радиоволн, в соответствии с теоретической моделью (см. ниже), лежит в диапазоне от 2 до 0. Максимум такого радиоизлучения располагается в районе 1 Мгц. Радиоволновой сигнал после детектирования подается на АЦП компьютера со специальной программой обработки. На выходе регистрируется фурье спектр радиоизлучения, характеризующий поляризационно-динамические свойства изучаемых веществ, с которыми взаимодействует один из лазерных лучей, а также спектральную память изучаемых веществ. Второй луч при этом возвращается в резонатор лазера для создания резонансного взаимодействия с атомными осцилляторами газовой смеси. Данный лазер способен также генерировать, кроме основной (оптической) частоты, радиоволны широкого диапазона длин волн. Причиной этого явления, как мы полагаем, является неупругое рассеяние и локализация света основной лазерной моды на системе неоднородностей зеркал резонатора лазера. Механизм локализации (локализация в неупругом канале рассеяния) подробно описан. В частности, выдвигается положение, что в резонаторе существует также и упруго рассеянный локализованный свет (см. теор. часть). Генерируемое лазером радиоволновое излучение способно “считывать информацию”, например, с препаратов ДНК (см. экспер. часть). Механизм “считывания” напоминает механизм обычного индуцированного излучения. Возможность “открывать и закрывать” лазерный резонатор позволяет локализовать или “записать” в нем собственные “спектры” различных тестируемых объектов. Радиоволновое излучение считывает и ретранслирует такие спектры. При этом был обнаружен эффект спектральной памяти: в течение определенного макроскопического времени воспроизводятся радиоволновые спектры объектов, отражающих луч обратно в резонатор и затем удаленных из зоны экспозиции. Так были зарегистрированы спектры ДНК и выявлена их высокая биологическая активность, вероятно, связанная с волновым типом переноса генетико-метаболической информации (см. экспер. часть).

 

Экспериментальная часть

ПЛР-спектроскопия минералов и биоструктур. Эффект спектральной памяти.

Рис. 1. Схема эксперимента по записи ПЛР-спектра

На Рис.1 представлена схема типичного эксперимента по записи ПЛР-спектра исследуемых веществ, например, кристаллических минералов.

wpe1.jpg (21813 bytes)

На Рис.2 приведен ПЛР-спектр минерала аапофиллита. Стрелками указана область развертки спектра, приведенная на Рис.2а.

wpe2.jpg (18223 bytes)

ниже приведено то же самое, но с увеличением (см. шкалу)

wpe3.jpg (19411 bytes)

wpe4.jpg (21975 bytes)

wpe5.jpg (19131 bytes)

Рис.2а. Развертка Поляризационно-Лазерно-Радиоволнового (ПЛР) спектра минерала апофиллита.

Частота дискретизации сигнала 44 кГц. Развернуты области 1550-1660 Гц, 1660-1760 Гц, 1760-1860 Гц. Видно, что эти области спектра имеют изоморфную структуру с различающимися амплитудами. Такой вид спектральной модуляции можно назвать гетерочастотной модуляционной фрактализацией.

 

Рис.3

 

На Рис.3 представлен эксперимент с записью ПЛР-спектра (частота дискретизации сигнала – 22 кГц) живого зеленого листа проростка пшеницы и спектральной памятью на этот объект. До эксперимента, как и в случае со спектрами кристаллов турмалина и апофиллита, фиксировали фоновое радиоизлучение ПЛР-спектрометра, которое являлось типично шумовым, и амплитуда его экспоненциально снижается к 5000 Гц. Для живых листьев обнаруживаются характерные выраженные частотные области в районах 800-900Гц, 1700-1900Гц, 2400-2600Гц и 3600-3800Гц. После удаления проростков пшеницы ПЛР-спектрометр продолжает некоторое время генерировать радиоизлучение, характерное для листьев пшеницы. И в этом также проявляется спектральная ПЛР-память.

 

 

Рис.4

 

На Рис.4 представлены ПЛР-спектры высокополимерного препарата ДНК из зобной железы теленка (верхний спектр) и его спектрального "следа" на лазерных зеркалах (нижний спектр) после удаления препарата из зоны зондирующего лазерного пучка. Как и в случае минералов и листьев пшеницы, видна близость спектра препарата ДНК и спектра его "следа".

Биологическая активность ПЛР-спектров препаратов ДНК

Препараты ДНК, использованные нами для "записи" их ПЛР-спектров, через поляризационно-радиоволновую компоненту (ДНК-радиоволны) оказывают специфическое действие на биосистемы, в качестве которых мы использовали клубни картофеля, вызывая их аномально быстрое прорастание (до 1см/сутки). Также был трижды поставлен эксперимент (май 1999г.) по воздействию ДНК-радиоволн на пораженные гама-излучением семена растения Arabidopsis thaliana (L.) Heynh, собранные в зоне Чернобыльской АЭС в 1986-1987 годах{ Семена любезно предоставлены В.И.Абрамовым (Институт Общей Генетики РАН).}.

В типичном опыте из 3-х вариантов воздействия на семена (1час 30мин, 1час 40мин и 2часа; мощность дозы 25 мР/час по гамма излучению) “ДНК-радиоволн” в 2-х последних наблюдается увеличение всхожести семян по сравнению с двумя контролями (Р<0.001). То есть из 300 и 200 посеянных семян в контроле проросли – 2 и 4, а в опыте 16 и 24. Однако, при мощностях дозы выше 170 мР/час эффекта “оживления” семян не наблюдалось. Это говорит о том, что радиоволновое излучение ДНК, полученное данным способом, обладает способностью восстанавливать генетический аппарат и в целом жизнедеятельность семян A. Thaliana, но в ограниченных интервалах мощности дозы гамма-излучения. Существенно и то, что семена длительное время хранились (с 1987г. по 1999г.), что привело к их значительному старению, накладывающему дополнительный деструктивный фактор. Тем не менее, “оживляющий” эффект наблюдается, и это говорит, что ДНК-радиоволновое излучение может нести в себе репаративную генетическую (метаболическую) информацию, что подтверждает наши ранние работы по волновым биознаковым репарирующим воздействиям на гамма-облученные семена пшеницы и ячменя [17, 18]. Возможно, перенос и восприятие такой волновой информации семенами–акцепторами осуществляется по механизму квантовой нелокальности (телепортации), как мы предполагали ранее [5, 19], но в модификации (пермиссивная модель), предложенной в данном исследовании.

Предваряя теоретико-физический анализ предложенной модели телепортации (см. ниже), выскажем несколько суждений относительно значимости этой проблемы для генетики и биологии в целом. В работах [5, 19] вопрос о квантовой нелокальности генома уже обсуждался. В настоящем исследовании эти идеи формализованы и поэтому более обоснованы. Биологические эксперименты, приведенные выше, можно предположительно толковать как демонстрацию переноса генетической информации от препаратов ДНК на биосистемы-реципиенты по механизму квантовой телепортации в пермиссивном варианте. Представляется, что квантовая нелокальность генетической (хромосомной) информации, как проявление ее тотальной распределенности (континуальности) в пространстве многоклеточных биосистем, является частным случаем. В действительности, в биосистемах, по крайней мере, шесть уровней нелокальности.

1-й уровень – организменный. Нелокальность здесь выражается в способности к регенерации, например у червей планарий. После разрезания таких червей любая часть их тела дает при регенерации целый организм. Иными словами, в этом случае отсутствует привязка общего пула генетической информации к какой-то части биосистемы. То же относится к вегетативному размножению растений.

2-й уровень – клеточный. Из каждой клетки, а не только из зиготы, можно вырастить целый организм. Для животных биосистем это затруднено, но возможно. Каждая клетка – потенциальный континуум организма.

3-й уровень – клеточно-ядерный. Энуклеация ядер из соматических и половых клеток с последующим введением в них других ядер не препятствует развитию нормального организма. Клонирование такого рода уже осуществляют на высших биосистемах, например, на овцах. Каждое клеточное ядро – также потенциальный континуум биосистемы. Локализации генетических потенций на каких-то отдельных клетках нет.

4-й уровень – молекулярный: рибосома "читает" информационную РНК не только по отдельным кодонам, но и всю ее целиком с учетом контекста, то есть нелокально, континуально.

5-й уровень – хромосомно-голографический. Геном обладает голографической памятью [26], а это типично распределенная (нелокальная) ассоциативная память. На этом и последующих уровнях нелокальность приобретает новое качество, дуалистический вещественно-волновой характер, поскольку голограммы как вещество "прочитываются" электромагнитными и/или акустическими полями, выносящими гено-волновую информацию за пределы вещества хромосом. На сцену выходит физическое поле или поля, как калибровочная, размечающая будущее пространство организма. Сюда же относится, видимо, голографическая память коры головного мозга, задающая ментальные, смысловые и образные пространства, калибрующие потенциальные действия высших биосистем. В этом реализуются социо-генетические процессы.

6-й уровень – квантовая нелокальность генома. До 6-го уровня нелокальность генетической информации реализуется в пространстве организма. 6-й уровень имеет особый характер и новое качество. Оно проявляется в рамках одной из форм квантовой нелокальности, а именно пермиссивной, постулируемой в данной работе. В этом случае нелокальность реализуется как по пространству биосистемы, так и по ее собственному, “сжимаемому” до нуля, времени. Мгновенно распространяемые такими способами гено-волновые программы, изоморфные вещественным, работают в организме "здесь и там одновременно", поэтому утрачивает смысл семантическая конструкция "сначала и потом". И это стратегический фактор, необычайно важное для многоклеточных биосистем эволюционное достижение. Миллиарды клеток организма должны "знать" друг о друге если не все, то очень многое, причем мгновенно. Без явления “волновой информационной мгновенности” гигантский многоклеточный континуум высших биосистем не способен целостно координировать метаболизм, свои физиологические и другие функции. Межклеточная диффузия сигнальных веществ и нервные процессы слишком инертны для этого. Даже если допустить, что в межклеточной передаче участвуют знаковые электромагнитные поля со световыми скоростями, что достаточно обосновано, то и этого недостаточно. Необходим механизм именно квантовой нелокальности, и он применим к генетическому аппарату, который может выступать как мгновенно распределенный квантовый (волновой) объект, изоморфный вещественным хромосомам [17, 18]. Используя нелокальность, генетический аппарат высших биосистем создает удивительное явление, когда в определенные моменты в “схлопнутом” пространстве-времени биосистемы "здесь и там", "сначала и потом" работают как неразрывность, обеспечивающая организмам суперкогерентность, информационную сверхизбыточность, сверхинформированность, связность и, как итог, целостность (выживаемость). Проявлением этого, например, служит способность к регенерации органов и тканей у низших организмов (гидры, черви, амфибии, ящерицы, ракообразные), способность, которая в значительной степени утрачена человеком. Но ее можно активировать, учитывая развиваемые нами принципы волновой самоорганизации биосистем. Иллюстрацией этого служит первое в мире успешное приживление имплантированных слепому человеку донорских тканей с восстановлением зрения [25]. В основу идеологии такой хирургической операции и регенеративных процессов были положены исследования [17, 18, 26].

Вместе с тем, теоретико-экспериментальные исследования здесь все еще носят начальный характер и нуждаются в физико-математическом осмыслении и развитии. Поэтому в последующей части данной работы мы приводим формализованную модель фотонно-радиоволновых процессов, порождаемых при взаимодействии лазерного пучка с веществом, процессов, которые в предположительном плане можно рассматривать как основу ПЛР-спектроскопии и как простейшую модель волновых информационных событий в хромосомах.

Теоретическая часть

Локализация света в упругом канале рассеяния. Возможность записи и считывания информации, локализованной в пространственно коррелированных неоднородных системах

В экспериментальной части данной работы мы привели результаты, свидетельствущие:

Эксперименты проводили в радиодиапазоне при помощи устройства (ПЛР-спектрометр), описанного выше.

Здесь мы предлагаем одну из возможных теоретических интерпретаций этих экспериментов. В основе наших построений лежат идеи теории локализации света в дисперсных пространственно скоррелированных системах.

Явление локализации света получило широкую известность с 1985 года после работы [1]. Сейчас это одна из наиболее динамично развивающихся областей физики, тесно переплетающаяся с такими “модными” проблемами как, например, квантовая телепортация, новые методы записи и считывания информации и т.д. [6,12,13].

Рис. 5. Схема эксперимента по наблюдению слабой локализации света.

В работе [1] исследовали отражение света от прозрачной кюветы, заполненной мельчайшими частицами латекса, взвешенными в воде, в условиях, когда длина волны падающего фотона ( - среднее расстояние между частицами). На фоне френелевского отражения, строго в направлении назад наблюдался очень узкий пик интенсивности рассеянного света (Рис.5). Сигнал превышал фоновое значение в 2 раза. Для объяснения эффекта достаточно рассмотреть рассеяние на паре частиц, оказавшихся на пути фотона. Элемент траектории фотона, отразившегося в направлении строго назад, есть расположенная между парой частиц бесконечно узкая петля. Предположим, что эту петлю фотон может пройти двумя способами - по ходу вращения часовой стрелки и наоборот. Эти два способа изображены на Рис. 6 а). Они неразличимы.

Рис. 6.   а) два способа прохождения фотоном петли на его траектории в условиях слабой   локализации. б) разворот фотона между двумя частицами.

В таких случаях квантовая механика предписывает вычислять вероятность Р разворота фотона следующим образом. Каждому из процессов сопоставляется амплитуда вероятности а и вероятность разворота (мы учли, что обе амплитуды под знаком модуля имеют одинаковые фазы - в этом особенность движения по петле [14]). Если бы у нас была гипотетическая возможность различить эти способы, вероятность разворота считалась бы совершенно иначе и была бы в два раза меньше: . Такова формальная причина пика в направлении назад. Однако, появление пика в направлении назад вовсе не сопровождается соответствующим уменьшением рассеяния света в каком-либо ином направлении [11]. Как же быть в таком случае с законом сохранения энергии и откуда взялись те добавочные фотоны, которые образовали пик ? Второй вопрос - почему этот пик не наблюдается при отражении света от сплошного полупространства? И третий вопрос. С чего мы взяли, что существуют два способа движения фотона между парой частиц? Если траектория фотона между частицами одномерная прямая линия, то о каких двух различных способах ее обхода может быть речь? Разворот фотона между двумя рассеивателями - однозначным образом определенная процедура, изображенная на Рис. 6 b).

Итак, нам очень бы хотелось, чтобы было два способа прохождения фотоном бесконечно узкой петли между двумя частицами. Этого можно достичь, если предположить, что топологическая размерность траектории фотона в условиях слабой локализации d<1. Только в этом случае мы можем разместить внутри одной одномерной линии рисунка 6 b) две разных “линии” - топологический объект, похожий на петлю, т.е. характеризующийся двумя способами его обхода.

Рис.7. Ожерелье Антуана

Существует изящная математическая конструкция, которая, с одной стороны, очень похожа на то, что в физике называется линией или траекторией, а с другой стороны, ее топологическая размерность d действительно меньше единицы. Более того, d=0. Речь идет о т.н. цепочечном множестве Антуана [15]. Этот объект как нельзя лучше приспособлен и для описания процесса непрерывной генерации разномасштабных петель на траектории фотона.

Нульмерное множество Антуана (ожерелье Антуана) устроено следующим образом. На первом этапе рассматривается затравочная “толстая” замкнутая петля А1 . На втором - А1 заменяется цепочкой менее “толстых” звеньев А2 , находящейся внутри А1 . Затем каждое звено А2 заменяется цепочкой еще более мелких звеньев А3 I А2 и т.д. Продолжая этот процесс, получим последовательность А1 E А2 E А3 ... (см. Рис. 7). Пересечение этих множеств представляет собой нульмерное антуановское множество А* . Описанная конструкция - простейший вариант антуановского множества.

Несмотря на то, что антуановская цепочка нульмерна, она не утрачивает некоторых свойств обычной одномерной линии. Так, если с обычного нульмерного множества А0 , например, с конечного множества точек легко можно снять “продетое” через него кольцо, нигде не пересекая А0 , то проделать то же самое с нульмерным множеством А* не удается.

Предположим, что траектория фотона в условиях сильной и слабой локализации является антуановским множеством с топологической размерностью d=0. Отсюда следуют интересные выводы. Если фотон движется по антуановской траектории, то покинуть это множество ему довольно трудно. Он испытывает проблемы с выходом в реальный мир с d=1,2,3 , подобные затруднениям человека, находящегося в комнате без окон и дверей. Возможна и физическая интерпретация механизма удержания света в системе, обусловленная необычной топологией антуановских траекторий. Замена реального трехмерного фотона нульмерным объектом приводит к сингулярному характеру распределения энергии вдоль траектории антуановского фотона. У такой траектории появляется своеобразная “механическая жесткость”. Переплетенные “жесткие” звенья антуановского множества сопротивляются любой попытке расцепления. Это также является причиной удержания фотона вблизи пары, точнее, вблизи самого себя.

Рис. 8. Антуановские кольца на траектории фотона

Возможен ли выход антуановского фотона в реальный мир? Узкий пик в направлении назад при рассеянии света дисперсной системой в условиях слабой локализации и есть не что иное как испускание антуановских фотонов, инициируемое светом.

Анализ ряда теории возмущений для фотонного пропагатора в системе частиц показывает, что имеются траектории, изоморфные множеству Антуана. Эти траектории, похожие

Рис. 9. Переплетение антуановских колец

на петлю, составленную из двух частей, как кольцо наручников, представлены на Рис. 8. Два полукольца (они не обязательно одинаковые) смыкаются у верхней частицы. Сумма таких петель обозначена нами тонированным кольцом. В процессе своего движения эти кольца траектории могут переплетаться - см Рис. 9. В свою очередь, каждая пропагаторная линия, из которых состоят переплетенные кольца Рис. 9, также есть набор переплетенных колец меньшего масштаба (см. Рис. 10) Так повторяется до бесконечности.

Рис. 10. Структура  пропагаторной линии антуановского кольца

Необходимым условием для локализации является очень сильная перенормировка или уменьшение длины волны попадающего в систему фотона. Как известно, в системах с большими значениями диэлектрической проницаемости длина волны фотона становится гораздо меньше длины волны падающего фотона . Частота фотона при этом не изменяется - изменяется эффективная скорость фотона в соответствии с соотношением . Нас интересует ситуация, при которой , иначе фотон не “уместится” на исчезающе малых звеньях антуановского множества. Эффективная скорость фотона при этом становится нулевой.

Одним из объектов, где сильная перенормировка длины волны излучения в действительности возможна, является фрактальный кластер, состоящий из слабопоглощающих частиц-мономеров. Фрактальными называют гетерогенные системы, обладающие масштабной инвариантностью. Любой малый фрагмент системы при увеличении масштаба воспроизводит пространственную структуру всей системы. Фрактальным кластером (ФК) называют обычно агломерат микронных размеров, состоящий из нанометровых твердых частиц, удерживаемых вместе ван-дер-ваальсовскими силами. Фрактальные кластеры образуются либо в результате сильно неравновесной конденсации паров твердого вещества и последующей агрегации нанометровых частиц-мономеров, либо на начальной стадии процесса кристаллизации из растворов или расплавов.

Масштабная инвариантность кластера обусловливает сравнительно медленное спадание парных корреляций в расположении его частиц. Парная корреляционная функция устроена следующим образом

где D- фрактальная размерность кластера, - характерный размер корреляционного блока. Фрактальная размерность определяет число частиц-мономеров кластера N, находящихся внутри воображаемой сферы радиуса :. Значение D<3 и необязательно целое - в этом специфика фрактального кластера. В обычных плотных упаковках частиц парные корреляции спадают существенно быстрее, исчезая по экспоненциальному закону на характерных расстояниях порядка нескольких радиусов частиц. Масштабная инвариантность ФК визуально отражается в его довольно рыхлой структуре. Плотность частиц в объеме фрактального кластера не постоянна, а пропорциональна .

Рис. 11. Удержание фотона между источником и детектором при упругом рассеянии на фрактальном кластере

Причиной перенормировки являются дальнодействующие корреляции в расположении частиц ФК, визуально выражающиеся в связности кластера и наличии в нем большого числа пустот. Это объясняется следующим образом. Пусть падающий на кластер фотон с длиной волны l порядка характерного размера кластера L улавливается какой-нибудь достаточно крупной полостью ФК (резонансной полостью). Это улавливание приводит к росту эффективной диэлектрической проницаемости кластера ( растет вблизи любого электромагнитного резонанса [16]). Возрастание инициирует, в свою очередь, уменьшение длины волны фотона, т.к. .

Рис. 12. Физические причины удержания фотона

Фотон с перенормированной длиной волны находит другую полость, меньшего размера. Новое улавливание вновь стимулирует возрастание и новое уменьшение и т.д. В результате все полости кластера могут оказаться заполненными перенормированными фотонами, в том числе и теми, чья длина волны .

Физика локализации света в фрактальных системах и схема расчета таковы. Между источником и детектором излучения постоянно присутствует фотон, “циркулирующий” по замкнутой петле (см. Рис. 11). Его удерживает там переплетение жестких антуановских колец на его траектории (см. Рис. 12). Кольца образуются в результате многократного перерассеяния фотона на частицах-мономерах фрактального кластера. В дальнейшем вычисляется амплитуда взаимодействия пары виртуальных фотонов, которые находятся внутри области, обозначенной как FC (фрактальный кластер), на рисунке 12. Один из них соответствует верхнему “берегу”, второй - нижнему. Типичные процессы, формирующие эту амплитуду можно увидеть на Рис. 12, если отбросить волнистые линии реальных фотонов. Амплитуда взаимодействия ищется в виде решения соответствующего уравнения Бете-Солпитера. Можно показать, что мнимая часть этой амплитуды описывает удержание или локализацию фотона в системе.

Соответствующий расчет приводит к следующему выражению для дифференциального сечения упругого рассеяния света кластером [8]:

 

(1)

где , - угол рассеяния , - дельта-функция Дирака, с - скорость света в вакууме, - единичные векторы поляризации падающего и рассеянного квантов, - частота падающего света и - единичный вектор в направлении рассеянного фотона, - число частиц в корреляционном блоке, - диэлектрическая проницаемость материала частиц и - радиус частицы-мономера. Параметр от слабо зависит от. Мнимая часть сечения описывает “поглощение”, обусловленное локализацией. При это сечение очень велико.

При Q ? 0 дифференциальное сечение рассеяния становится чисто мнимым Это означает, что при Q ? 0 никакого потока рассеянного кластером света вообще не существует. Любой рассеявшийся “вбок” фотон улавливается кластером и начинает колебаться вдоль соответствующего .

Не меньшим сюрпризом выражения (1) для является сингулярность рассеяния вперед. Имея в виду связь

Рис. 13. Физические причины вынужденного излучения света, локализованного в кластере

между потоком рассеянного в направлении излучения и плотностью потока падающего излучения , видно, что сингулярность в сечении означает, что в системе возможен конечный “ток” фотонов даже при нулевой плотности потока падающего излучения. Сингулярность в направлении вперед описывает вынужденное излучение света из кластера. Это типично “лазерный” эффект. Когерентность вынужденного излучения обеспечивается “нульмерностью” локализованных антуановских фотонов, способностью к концентрации огромного из числа в малом объеме. Физическая причина когерентного сброса этих фотонов проста и наглядна. Любой фотон, рассеявшийся “вбок” улавливается кластером и начинает осциллировать в нем вдоль направления рассеяния без права выхода из кластера. На его траектории образуются антуановские кольца, переплетенные с соответствующими кольцами локализованных фотонов. Именно это переплетение удерживает такой фотон в кластере. Больше всего таких колец у фотона, рассеивающегося на нулевой угол - мнимая часть имеет максимум при (см выражение (1)). И в то же время только у такого фотона есть возможность вырваться из кластера, описываемая действительной частью сечения. Этот фотон, зацепившись своими кольцами за соответствующие кольца локализованных фотонов, вытягивает их наружу (см. Рис. 13 ). Так на языке антуановских колец можно легко понять физику вынужденного излучения света.

Мы ожидаем, что подобного рода эффекты, а именно - локализация света, имеют место в системе скоррелированных зеркал устройства, описанного в [мы]. Здесь локализация возможна между любой парой из большого числа всевозможных комбинаций зеркал.

Считывание и запись локализованного света

Спектр собственных возбуждений любой системы в немалой степени определяется ее границей или поверхностью. Типичный пример таких возбуждений - плазмон-поляритоны на поверхности металла или поверхностные плазмоны в малых металлических частицах. Существует ли возможность “считать” характерные для такого рода возбуждений спектры и записать их на некотором носителе или накопителе информации с целью, например, длительного хранения и последующего прочтения? Мы расскажем о проблемах и перспективах этих исследований.

Как известно, при отражении фотона от плоской поверхности состояние его поляризации не меняется - это запрещено изотропностью задачи по отношению к вращениям в плоскости поверхности. Казалось бы и при отражении света от плоской пластины с двумя стенками ситуация не изменится. Однако, это не так, если мы учитываем возможность локализации света между границами пластины. Подобного рода эффекты наблюдаются при рассеянии света в направлении строго назад в однородном ансамбле мельчайших частиц [11]. Связано это с возможностью “вытаскивания” рассеянным назад фотоном фотона, локализованного в системе. В этом случае поляризация отраженного света может измениться. Причина, по которой он “вытаскивает” локализованный фотон, как мы знаем, связана не с фотон-фотонным взаимодействие, которым в данных условиях можно пренебречь, а с переплетением антуановских колец рассеивающегося и локализованного фотонов.

Этот эффект, совмещенный с вращательно-колебательными и поляризационными характеристиками изучаемых объектов, можно использовать для эффективного извлечения из объекта локализованных в нем его собственных возбуждений (его “спектра”). Рассмотрим схему, представленную на Рис. 1. В ней фигурирует лазер, описанный выше, и кристалл, чей спектр мы хотим “вытянуть” наружу. В конструкцию стандартного лазера внесено еще одно изменение. Из него удалена полупрозрачная пластинка, расположенная под углом Брюстера к оси лазера (назначение этой пластинки отсекать паразитный свет не основной поляризации). Это делается для того, чтобы не мешать свету, отраженному от кристалла и изменившему свою поляризацию в результате “вытаскивания” из кристалла локализованных фотонов, снова войти в резонатор и затем многократно повторить свой маршрут. Мы ожидаем, что эффективность “вытаскивания” локализованных фотонов, записавших информацию об объекте, в такой системе окажется достаточно высокой для его экспериментального наблюдения. Далее эти делокализованные фотоны могут снова локализоваться но уже в системе зеркал лазера. После этого мы убираем кристалл, но “спектр” его возбуждений, локализованный в лазере, как мы ожидаем, будет еще какое-то время себя проявлять. Система будет воспроизводить спектральную память об объекте, который уже выведен из области экспонирования. Роль кристалла может выполнять любая система, в которой возможна локализация поля. Например, это могут быть биологические объекты, в частности, генетические структуры, которые имеют фрактальную жидкокристаллическую упаковку. Вероятно, именно такого рода эффекты спектральной памяти наблюдались в наших экспериментах (см. выше).

Подчеркнем, что речь идет о возможности считывания лазерным излучением с фиксированной частотой именно всего спектра объекта - в широком частотном диапазоне. Дело в том, что лазерному фотону с частотой “безразлично” какой локализованный фотон “вытаскивать” из объекта: с той же самой частотой или с любой другой, если она имеется.

Локализованный свет и проблемы квантовой телепортации

Совершенно неожиданное приложение идеи локализации света находят в проблеме квантовой телепортации - мгновенной передаче послания на произвольно большие расстояния. Эта экзотическая область исследований, начиная с работ [2, 3], привлекает все большее внимание физиков, а в последнее время и биологов. Коротко напомним основные положения “классической” теории квантовой телепортации.

Как известно, любая волновая функция пары фотонов (фотон 2 и фотон 3), каждый из которых обладает двумя состояниями поляризации (горизонтальной поляризацией и вертикальной поляризацией ), можно разложить по четырем базисным состояниям (по так называемым состояниям Белла), которые образуют полную ортонормированную систему функций [22]

(2)

Состояние (в дальнейшем оно нас будет интересовать больше, чем остальные) обладает интересным свойством: при обнаружении одного из фотонов с определенной поляризацией поляризация другого оказывается противоположной.

Возможность экспериментально отличить одно из белловских состояний от других обеспечивается их различными симметриями. Из четырех состояний (2) первые три являются бозонными состояниями (их волновая функция не меняет знак при перестановке частиц 2 и 3). Последнее состояние - фермионное (при перестановке 2 и 3 знак волновой функции изменяется). Эта особенность состояния позволяет выделить его в ряде хорошо описанных в литературе экспериментов, использующих интерференцию двух специальным образом приготовленных световых пучков [3].

Имея в виду возможность работать далее с состоянием , в дальнейшем используется ставшая уже классической следующая экспериментальная схема [2, 3, 22]. Есть два участника игры - Алиса и Боб, и источник пары фотонов, описываемых состоянием . Задача Алисы - передать имеющийся у нее фотон 1 Бобу, находящемуся как угодно далеко от нее. Однако, Алиса не пользуется обычным классическим способом, а поступает следующим образом. Алиса и Боб одновременно получают пару фотонов 2 и 3, описываемую состоянием . Алиса получает фотон 2, а Боб - фотон 3. Алиса “смешивает” фотон 1 и 2. При этом в одном случае из четырех она имеет возможность наблюдать состояние

Как только она это обнаружит, немедленно фотон 3 переходит в начальное состояние фотона 1. Причина этого следующая. Наблюдение Алисой состояния означает, что при каком-то состоянии фотона 1 фотон 2 будет в противоположном по поляризации состоянии. Но поскольку фотоны 2 и 3 находятся также в состоянии , фотон 3 будет в состоянии, ортогональном состоянию 2, т.е. в состоянии фотона 1. Таким образом, происходит телепортация фотона 1 от Алисы к Бобу, независимо от расстояния между ними. Телепортация осуществляется мгновенно.

Правда, при такой телепортации поляризационное состояние телепортируемого фотона 1 Алисе неизвестно, т.к. фотон 1 смешивается с фотоном 2, образуя состояние .

Описанная процедура телепортации безупречна с точки зрения формализма квантовой механики. Тем не менее, физический смысл базисных состояний Белла остается неясным, так же как и нет полной ясности в разрешении парадокса Эйнштейна-Подольского-Розена (ЭПР-парадокс) [4], для описания которого эти состояния, собственно, и были введены. Как понять, что при измерении поляризации одного из фотонов, находящихся, например, в состоянии , поляризация другого мгновенно оказывается , несмотря на то, что их разделяет очень большое расстояние и любая информация относительно состояния второго сможет поступить к нам спустя вполне определенный промежуток времени.

Пары фотонов, описываемые состояниями (2) или их линейными комбинациями, называют обычно ЭПР-фотонами или перепутанными фотонами. До тех пор, пока мы не поймем физическую причину мгновенных корреляций в свойствах этих фотонов, мы не поймем физику телепортации, несмотря на всю безупречность логических построений.

Рис. 14. Схема эксперимента по считыванию, записи и хранению информации

Как это не удивительно, но к проблемам ЭПР-парадокса и телепортации можно подойти и с другой стороны - с позиций существования локализованного света. Один из вариантов ЭПР-парадокса следующий. Рассматривается, к примеру, s-рассеяние фотона сферической частицей, т.е. рассеянная волна сферически изотропна (см. Рис. 14). Пусть рассеянный фотон подходит к детектору в точке А (Алиса). Этот акт регистрации позволяет нам сделать вывод, что в тот же самый момент времени этот рассеянный фотон достигает детектора, расположенного, к примеру, в точке В (Боб), отстоящей от А на сколь-угодно большое расстояние. Это при том, что любая информация из В в А может быть передана по истечении только вполне определенного промежутка времени. Если не рассматривать возможность сверхсветовой скорости распространения сигналов, понять ситуацию можно следующим образом. Что если регистрируемый акт прихода света в А связан вовсе не с рассеянным фотоном, а со сбитым из “трубки” АВ локализованным “длинным” фотоном? Мы “ловим” его левый “конец”. Тогда в том, что в тот же самый момент времени происходит “регистрация” в точке В его “правого” конца, нет ничего странного. Никакого сверхсветового распространения сигнала не происходит, как не происходит и распространения сигнала вообще. “Длинный” локализованный фотон вытаскивается из “полости” за счет зацепления жестких антуановских колец локализованного и рассеивающегося фотонов. Это зацепление аналогично рассмотренному выше зацеплению в фрактальном кластере.

Предположим теперь, что никакого фотона, рассеивающегося на частице нет. А есть “полость” между Алисой и Бобом, заполненная локализованным в ней фотоном. Алиса посылает в эту полость свой фотон. Этот фотон зацепляет по известному нам механизму локализованный фотон и предоставляет его Бобу. Таким образом, в результате действий Алисы, Боб немедленно получает некоторую информацию, правда неизвестно какую, поскольку многие свойства локализованного фотона никому неизвестны.

Как мы видим, в данном случае для мгновенной “передачи” сигнала вместо пары ЭПР-коррелированных фотонов достаточно иметь дело с одним-единственным локализованным фотоном (впрочем, при желании его можно рассматривать как пару взаимодействующих между собой виртуальных фотонов - фотон верхнего берега и фотон нижнего берега рисунков 1 и 2). Кроме того, в [3] ЭПР-пара телепортировала Бобу неизвестный фотон Алисы. В нашем случае фотон Алисы, воздействовав на левый конец никому неизвестного локализованного фотона, предоставляет его правый конец Бобу. В этом вся разница и сходство двух механизмов телепортации.

Противоречит ли телепортация основам специальной теории относительности, утверждающей, что скорость передачи информации не может превосходить скорость света? Очевидно, нет. В случае телепортации беннетовского типа [2, 3] мгновенно передается никому неизвестный сигнал. В рамках нашей модели вообще ничего не передается. Боб получает то, что уже находится рядом с ним, но до поры-до времени ему недоступно. Информация уже предсуществует. Алиса мгновенно “разрешает” Бобу взять ее. Поэтому такую модификацию квантовой телепортации (нелокальности) мы назвали пермиссивной (от английского “permission” – разрешение). Надо отметить также, что такая нелокальнсть распространяется, видимо, и дальше, поскольку в нашем случае фотоны, промодулированные объектом, мгновенно (нелокально) превращаются в радиоволны, хранящие “фотонную поляризационную информацию”. Возможно также, что в наших экспериментах зондирующие объект и интерферирующие встречные фотоны записывают динамичную поляризационную голограмму объекта, например ДНК, и превращают ее в биоактивную радиоволновую, изоморфную фотонной, голограмму.

 

 

Генерация радиоволн при неупругом рассеянии света

В этом разделе мы качественно обсудим одну из возможных причин генерации радиоволн ПЛР-спектрометром. Речь пойдет о новом механизме неупругого рассеяния света в электронных системах - в данном случае, в системе металлических слоев зеркальных покрытий резонатора лазера, являющегося основным элементом спектрометра. Этот механизм отличается от традиционного комбинационного рассеяния фотонов. В отличие от дискретного набора стоксовских и антистоксовских пиков спектр рассматриваемого неупруго рассеянного света является непрерывным и занимает весь диапазон частот от до , где - частота падающего фотона.

Физика рассматриваемого неупругого рассеяния очень проста. Мы установим основные его закономерности на примере неупругого рассеяния с возбуждением объемных и поверхностных плазмонов в малой металлической частице. Поверхностными плазмонами называют собственные электромагнитные моды мельчайших металлических частиц [16]. Они связаны с собственными колебаниями взаимодействующих через кулоновский потенциал электронов проводимости частицы. Эти моды проявляют себя как отчетливые резонансы в спектрах упругого рассеяния и поглощения света малыми металлическими частицами. Частоты поверхностных плазмонов в зависимости от концентрации электронов проводимости внутри частиц принадлежат границе видимого-УФ света и определяются следующей формулой

,

где , а w 0 - классическая плазменная частота неограниченного электронного газа

,

где n0 - плотность электронов проводимости в металле, e и m - заряд и масса электрона. Возбуждение с называют дипольным поверхностным плазмоном, а возбуждение с частотой - объемным плазмоном. Подобного рода колебания существуют и в тонких металлических пленках, которыми обычно моделируют зеркальные покрытия, типа тех, что используются в рассматриваемом лазере. Здесь их называют плазмон-поляритонными модами, их свойства иные, но на данном этапе мы интересуемся лишь физикой явления.

Рис. 15. Классическая схема неупругого рассеяния фотонов

Классический механизм неупругого рассеяния света частицей заключается в следующем. Подлетающий к частице фотон с энергией возбуждает в ней флуктуацию электронной плотности, сбрасывая на это часть своей энергии . Энергия вылетающего фотона . Этот процесс символически изображен на Рис. 15. Заштрихованный уголок - флуктуация электронной плотности , которая есть суперпозиция большого числа электронно-дырочных пар, возбуждаемых фотоном. Сечение процесса особенно велико, если фотону удается “раскачать” дипольный поверхностный и объемный плазмоны. Для частицы, чей размер много меньше длины волны подлетающего фотона, дифференциальное сечение неупругого рассеяния следующее [7]

(1),

где - единичный вектор в направлении рассеянного кванта, - угол рассеяния, R - радиус отдельной частицы пары, и - классический радиус электрона и комптоновская длина волны электрона соответственно,

Если энергии, сброшенной фотоном, хватит на возбуждение плазмонов , то

(2)

Как мы видим из анализа выражения (1), возможен только дискретный сброс энергии фотона, соответствующий возбуждению объемного и дипольного поверхностного плазмона. Это отражено присутствием дельта-функций Дирака в соответствующем выражении. Сечение процесса меньше сечения упругого рассеяния света частицей в раз.

Рис. 16. Предлагаемый механизм неупругого рассеяния фотонов

Предлагаемый нами механизм принципиально иной. Предположим, что между источником излучения и детектором непрерывно “циркулирует” по замкнутой петле фотон, многократно обмениваясь сам с собой флуктуациями электронной плотности, возбуждаемыми в некоторой системе рассеивателей, находящейся между источником и детектором. Этот процесс изображен на Рис.16. Заштрихованные петли описывают распространение флуктуации электронной плотности в системе рассеивателей - это так называемые приводимые поляризационные операторы плотность-плотность или просто корреляторы электронной плотности [24]. Волнистые линии - волновые функции реальных фотонов, горизонтальные линии - фотонные пропагаторы. Например, верхняя вершина произвольной нечетной петли описывает рождение флуктуации электронной плотности фотоном с энергией за счет уменьшения его энергии на , а нижняя - ее схлопывание за счет получения фотоном энергии обратно. Таких петель на траектории фотона может быть сколько угодно. Наш фотон бесконечное число раз обменивается энергией сам с собой в процессе неупругого рассеяния. В результате возникает своеобразное обменное взаимодействие фотона с самим собой, аналогичное обычному обменному взаимодействию квантовой химии. Именно это взаимодействие удерживает фотон в “полости” между источником и детектором, обосновывая наше предположение о возможности столь странной, на первый взгляд, “циркуляции” фотона между источником и детектором.

Дифференциальное сечение рассматриваемого процесса имеет вид

(3)

где и -единичные вектора поляризации и - сброшенная частота.

Между выражениями (2) и (3), несмотря на их внешнее сходство, имеется принципиальная разница. В рамках классического механизма возможен только дискретный сброс энергии падающего фотона, соответствующий возбуждению объемного (с частотой ) и дипольного поверхностного плазмонов (частота ) в частицах (любой другой сброс энергии запрещен фигурирующими в (1) -функциями). Что касается предлагаемого механизма, то красный сдвиг частоты падающего фотона может быть любым в интервале от 0 до . Если , результатом процесса является наблюдаемая экспериментально генерация радиоволн.

Наряду с “красным” смещением возможен и “голубой” сдвиг частоты фотона.. Таким образом, спектр неупруго рассеянного света с учетом локализации должен занимать весь диапазон частот от 0 до . Подобного рода эффекты действительно наблюдаются в экспериментах по гигантскому комбинационному рассеянию света молекулами, адсорбированными на поверхности мельчайших металлических частиц - его называют “гигантский белый фон”, и он до сих пор остается загадкой [27].

Процессы Рис. 16 при качественно объясняют повышенный фон радиоизлучения рассматриваемого лазера. Количественный расчет безусловно требует учета специфики системы.

ЛИТЕРАТУРА

1. Albada P. van, Lagendijk A., Observation of Weak Localization of Light in a Random Medium, Phys. Rev. Lett. 55, 1985, p. 2692-2695.

2. Bennet C.H., Brassard G., Crepeau C., Jossa R., Peres A., Wootters W.K., Teleporting and unknown quantum state via dual classical and Einstein-Podolsky-Rosen channels. Phys.Rev.Lett.,v.70, p.1895-1899 (1993).

3. Bouwmeester D., Pan Jian-Wei, Mattle K., Eibl M., Weinfurter H., Zeilinger A., Experimental quantum teleportation. Nature, v.390, p.575-579 (1997).

4. Einstein A., Podolsky B., Rosen N., Can quantum-mechanical description of physical reality be considered complete? // Phys.Rev. 1935, v.47, p.777-780.

5. Gariaev P., Tertishny G. The quantum nonlocality of genomes as a main factor of the

  1. Lagendijk A., van Tiggelen B.A., Resonant Multiple Scattering of Light, Physics Reports, v. 270, p. 143-216, 1996.
  2. Lushnikov A.A., Maksimenko V.V.,.Simonov A.J, Electromagnetic Surface Modes in Small Metallic Particles, in Electromagnetic Surface Modes, ed. by A.D.Boardman, J. Wiley, Chichester, 1982, pp. 305-345.
  3. Maksimenko V.V., Antoine’s Localization of Photon inside Fractal Cluster, Fractal in Engineering, Delft, Netherlands, 1999, p. 355-358.
  4. Maksimenko V.V., Localization of Light in Fractal Cluster, J. of Aerosol Science, v. 30, 1999, p. 287-288.
  5. Maksimenko V.V., Localization of Photon between Pair of Particles-2. Inelastic Scattering, J. of Aerosol Science, v. 30, 1999, p. 289-290.

    6. morphogenesis of biosystems. // 3th Scientific and medical network continental members meeting. Potsdam, Germany. May 6-9, 1999, p.37-39.

  6. Mаксименко B.B.,. Крикунов В.А,. Лушников А.А, Сильная локализация света в плотноупакованных гранулированных средах, ЖЭТФ, т. 102 , 1992, c.1571.
  7. Sheng P. (Ed.), Scattering and Localization of Classical Waves in Random Media. World Scientific. Signapore, 1990.
  8. Sheng P., Introduction to Wave Scattering, Localization, and Mesoscopic Phenomena. Academic, San Diego, 1995.
  9. Абрикосов A.A., Основы теории металлов. Наука. Москва, 1987, с.183.
  10. Болтянский В.Г., Ефремович В.А, Наглядная топология, Москва, Наука, 1982, с. 84.
  11. Борен К., Хафмен Д., Поглощение и рассеяние света малыми частицами. Москва, Мир, 1986, с. 77.
  12. Гаряев П.П. Волновой генетический код. М. 1997. Издатцентр. 108с.
  13. Гаряев П.П. Волновой геном. М. Общественная польза. 1994. 279с.
  14. Гаряев П.П., Гарбер М.Р., Леонова Е.А., Тертышный Г.Г. К вопросу о центральной догме молекулярной биологии. Сознание и физическая реальность. 1999, Изд. ФОЛИУМ. Т.4, №1, с.34-46.
  15. Гаряев П.П., Тертышный Г.Г. Явление перехода света в радиоволны применительно к биосистемам. Сборник научных трудов. Академия медико-технических наук РФ. Отделение “Биотехнические системы и образование” при МГТУ им. Н.Э.Баумана. 1997, Выпуск 2. с. 31-42.
  16. Гаряев П.П., Тертышный Г.Г., Готовский Ю.В. Трансформация света в радиоволны. III международная конференция “Теоретические и клинические аспекты применения адаптивной резонансной и мультирезонансной терапии”. “ИМЕДИС”. Москва. 18-20 апреля 1997г. с.303-313.
  17. Кадомцев Б.Б., Динамика и информация, Москва, Редакция журнала “Успехи физических наук”, 1999, 400 с.
  18. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М., Квантовая механика, Москва, Наука, 1974, 752 с.
  19. Лушников А.А., Максименко В.В., Квантовая оптика металлической частицы, ЖЭТФ, т.103, 1993, с.1010- 1044.
  20. Мулдашев Э.Р., Комбинированная трансплантация глаза. Министерство здравоохранения Российской Федерации, Всероссийский Центр Глазной и Пластической Хирургии. “Аллоплант”, 2000.
  21. Прангишвили И.В., Гаряев П.П., Тертышный Г.Г., Леонова Е.А., Мологин А.В., Гарбер М.Р., Генетические структуры как источник и приемник голографической информации, Датчики и Системы, №2, 2000, с.2-8.
  22. Ченг Р. и Фуртак Т. (редакторы) Гигантское комбинационное рассеяние. Москва. Мир, 1984, 408 с.

СПЕКТРОСКОПИЯ РАДИОВОЛНОВЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ ФОТОНОВ: ВЫХОД НА КВАНТОВО-НЕЛОКАЛЬНЫЕ БИОИНФОРМАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ

И.В.Прангишвили, П.П.Гаряев, Г.Г.Тертышный, В.В.Максименко, А.В.Мологин, Е.А.Леонова, Э.Р.Мулдашев.

Дано описание явления генерации широкополосного радиоволнового излучения (РИ) специальным оптическим квантовым генератором. Продемонстрировано, что РИ может лежать в основе поляризационно-лазерно-радиоволновой cпектроскопии веществ. Механизм спектроскопии cвязан с неупругим рассеянием и локализацией фотонов в лазерных зеркалах и физико-математически формализован. Он отличается от традиционного комбинационного рассеяния фотонов. Спектр неупруго рассеянного света является непрерывным и занимает весь диапазон частот от до (- частота рассеивающегося фотона). Для локализованных фотонов предложено модифицированное объяснение эффекта Эйнштейна-Подольского-Розена (ЭПР). Для мгновенной передачи (пермиссивной телепортации) сигнала вместо пары ЭПР-коррелированных фотонов достаточно наличия одного локализованного фотона. Показано, что РИ, считываемое с препаратов ДНК, несет морфогенетические сигналы. У растений-реципиентов РИ ДНК вызывает модификации морфогенезов, а также способно вызывать регенерацию радиационно поврежденного генетического аппарата растений. Высказано предположение, что передача РИ от ДНК к растениям-реципиентам происходит путём пермиссивной телепортации.

Ивери Варламович Прангишвили – д-р техн. наук, акад. АН Грузии, директор ИПУ РАН;

Петр Петрович Гаряев – д-р биол. наук, акад. Российской академии медико-технических наук (РАМТН), ст. н. с. ИПУ РАН;

Георгий Георгиевич Тертышный – канд. техн. наук, зав. cектором ИПУ РАН;

Владимир Викторович Максименко – канд. физ.-мат. наук, ст. н. с. НИФХИ;

Алексей Вячеславович Мологин – аспирант ИПУ РАН;

Екатерина Александровна Леонова – инженер ИПУ РАН;

Эрнст Рифгатович Мулдашев – д-р. мед. наук, директор Всероссийского центра глазной и пластической хирургии глаза Министерства здравоохранения Российской Федерации.

Тел. (095) 335-18-06, 253-21-70, 466-33-89; e-mail gariaev@aha.ru

SPECTROSCOPY of RADIOWAVE RADIATIONS of the LOCALIZED PHOTONS: the PATH to QUANTUM NONLOCALITY of BIOINFORMATION PROCESSES

I.V.Prangishvili, P.P.Gariaev, G.G.Tertishny, V.V.Maximenko, A.V.Mologin, E.A.Leonova, E.R.Muldashev.

It has been given the description of phenomenon of broadband radiowave radiation (RR) produced by the special optical quantum generator. It was shown, that RR can be used as the basis of polarization/laser/radiovawe spectroscopy of substances. The spectroscopy mechanism closely connected with inelastic scattering and photon localization in electronic systems of laser mirrors and it have been physic/mathematic formalized. It differs from traditional Raman effect of photons. The spectrum of inelastic scattered light is continuous and occupies all frequency range from up to ( - frequency of scattering photon). The explanation of effect of an Einstein–Podolsky–Rosen (EPR) for the localized photons is offered. It is enough the existence of unique localized photon instead of the EPR-correlated photons couple to transmit signal simultaneously (permissive teleportation). Is was shown that RR, reading from DNA samples, carries morphogenetic signals. RR of DNA induces plants-recipients morphogenetic modifications and also capable to reconstruct of radiated damage genome of plants. It has been proposed that RR transmission from DNA to plants-recipients goes on in permissive teleportation.

Главная страница Список все работ и книг



Сайт создан в системе uCoz